但是經過普羅棱鏡的影像會被翻轉180°，并且會向原來進入的方向行進，也就是行進的方向也改變了180°。但是因為圖像經過兩次的反射，所以旋向性是未改變的。普羅棱鏡**常被以雙普羅棱鏡的組合來成對使用，第二個棱鏡相對于***個被旋轉90°。讓光線穿越這樣安置的兩片三棱鏡，棱鏡系統的凈效應是入射的光線被平行的改變行進方向，影像被旋轉180°，偏手性依然沒有變化。雙普羅棱鏡系統適用于小型光學望遠鏡在影像方向的改變（影像重建系統的排列），特別是在許多的雙筒望遠鏡中提供影像的重建和更長的光路折疊，有效的縮短物鏡和目鏡間的距離。三棱鏡的主截面是三角形，有兩個折射面，它們的夾角叫頂角，頂角所對的平面為底面。昆山質量光學棱鏡分類

圖3中直角三角形為反射棱鏡尾部結構的一個斷面，其中一角度為90度，A面和B面相互垂直。入射光R1入射到面B面上，其反射光再入射到面A上，***有反射光R2返回，其方向與R1的方向互逆。根據光的反射定律可以知道以下關系：光的反射定律即R1和R2是平行的。就是說反射棱鏡能夠將光按照原路發射回去。初看起來全反射棱鏡**相當于一個平面鏡，使用全反射棱鏡的地方完全可以用平面鏡替代，但實際上卻不是這樣。一般的平面鏡都是在玻璃的后表面鍍銀而成，平面鏡的前表面即玻璃表面也反射光線，光線要經過玻璃表面和銀面多次反射，所以會成多個像（圖19－30）。其中***次被銀面反射所成的像（主像）**明亮，而其它的像則越來越暗，一般不會引起注意，但是對于精密的光學儀器，如照相機、望遠鏡、顯微鏡等，這些多余的像必須除去，所以常用全反射棱鏡。當然，如果在玻璃前表面鍍銀，就不會產生多個像，但是前表面鍍銀，銀面容易脫落。相城區耐高溫光學棱鏡聯系人光由一種介質垂直兩介質平面入射到另一種介質時，不會發生折射。

色散棱鏡是光學棱鏡的一種，通常具有三角形橫截面，用于將復色光分解為單色光，其原理基于不同波長的光在同種材料中折射角度的差異。常見類型包括三棱鏡、貝林-布洛卡棱鏡、阿貝棱鏡和阿米西棱鏡等，折射率隨入射光波長增大而減小的現象稱為色散 [1]。材料的制造標準包括K9、熔石英、ZF玻璃等，通光孔徑超過90% [3]。貝林-布洛卡棱鏡由Ph. Pellin和André Broca設計，可將特定波長的光偏轉90°；阿貝棱鏡由恩斯特·阿貝發明，使特定波長的光偏轉60°；阿米西棱鏡采用不同色散能力的玻璃組合產生光譜 [1]。牛頓通過三棱鏡實驗證實白光可分解為紅（660nm）、橙（610nm）、黃（570nm）、綠（550nm）、藍（460nm）、靛（440nm）、紫（410nm）七色光譜 [2]。多光譜棱鏡相機利用色散棱鏡將入射光分光至可見光（400-700nm）和近紅外（750-900+nm）通道 [4]。

棱鏡被塑造成有4個平面的方塊，各邊正確的角度依序為90°、75°、135°、和60°。光線由AB面入射，從BC面全反射，然后從AD面離開棱鏡。對特定波長的光，進入之后經過折射在射出時，可以正確的偏轉90°阿貝棱鏡阿貝棱鏡阿貝棱鏡(Abbe prism)是以發明者德國物理學家恩斯特·阿貝(Ernst Abbe)命名的光學元件，是與貝林-布洛卡棱鏡相似的類型，有固定偏向角度的色散棱鏡。棱鏡是三個角分別為30°-60°-90°的直角玻璃鏡塊，在使用時，光束由AB面進入，經折射后從BC面全反射向AC面， 在AC面折射后射出。這種棱鏡被設計成特定波長的光在離開棱鏡時會偏轉60°光學棱鏡的主要功能是折射光線、分散光譜或改變光的傳播方向。

實際應用的棱鏡常數的計算(如圖4)方法如下：棱鏡常數上式中：棱鏡常數例如某廠家制造的反射棱鏡在應用時會發現其說明書中標稱的棱鏡常數有兩種即－40和－30；這是通過增加或減少一只外框來改變棱鏡常數的。實際上就是改變了 式中H的數值而已。從儀器發出的測距光束會隨其通過的距離增大而出現擴大光束。在采用一個反射棱鏡時，儀器接收到的返回光量會減弱。實際應用中在進行長距離測量時使用多個反射棱鏡。常用的棱鏡有：單棱鏡；3棱鏡；9棱鏡；簡易棱鏡；**單棱鏡等。在光譜儀器中把復合光分解為光譜的“色散棱鏡”，較常用的是等邊三棱鏡；昆山質量光學棱鏡分類

其大小由棱鏡介質的折射率n和入射角i決定。昆山質量光學棱鏡分類

棱鏡，在光學中是一種透明的光學元件，拋光與平坦的表面能折射光線。正確的表面角度取決于應用上的需求，傳統的幾何形狀是以三角型為基礎長方形為邊的三棱柱。在口頭上提到棱鏡時，通常都是指這種類型，但許多光學棱鏡都不是這種形狀的棱鏡。只要是對波長透明的材料都可以用來制造棱鏡，但傳統上和外觀上看都是以玻璃來制作。棱鏡可以將光線分裂成原來的成分，也就是光譜（在彩虹中的顏色），也可以用來反射或分裂成不同的偏振光。 [1]昆山質量光學棱鏡分類

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